kolmion prisma -, hajotus-valo; aallot osoittanut havainnollistaa eri valon aallonpituuksilla. (Klikkaa nähdäksesi animaatio)
Valon nopeus muuttuu, kun se siirtyy yhdestä väliaineesta toiseen (esimerkiksi ilmasta lasiin prism). Tämä nopeusmuutos saa valon taittumaan ja astumaan uuteen väliaineeseen eri kulmassa (Huygens-periaate)., Asteen taivutus valon polku riippuu kulma, että tapaus valonsäde tekee pinnan kanssa, ja suhde taitekertoimet kaksi media (Snellin laki). Taitekerroin monia materiaaleja (kuten lasi) vaihtelee aallonpituuden tai väri kevyt käyttää, ilmiö tunnetaan hajonta. Tämä aiheuttaa valon eri värit taittuu eri tavalla ja jättämään prisman eri näkökulmista, luoda samanlainen vaikutus kuin sateenkaari. Tätä voidaan käyttää valkoisen valon säteen erottamiseen sen värien muodostamasta spektristä., Samanlainen erottaminen tapahtuu iridescent-materiaaleilla, kuten saippuakuplalla. Prismat ovat yleensä hajottamaan valoa paljon suurempi taajuuskaista kuin diffraction gratings, mikä tekee niistä hyödyllinen laaja-taajuuksien spektroskopia. Prismat eivät myöskään kärsi päällekkäisistä spektritilauksista johtuvista komplikaatioista, joita kaikilla gratingeilla on.
Prismoja käytetään joskus pintojen sisäisessä heijastuksessa dispersion sijaan., Jos prisman sisällä oleva valo osuu yhdelle pinnoista riittävän jyrkkään kulmaan, tapahtuu sisäinen kokonaisheijastus ja kaikki valo heijastuu. Tämä tekee Prismasta joissakin tilanteissa hyödyllisen korvikkeen peilille.
Poikkeama kulma ja hajonta
Ray kulma poikkeama ja hajonta prisman voidaan määrittää tracing näyte ray läpi elementti ja käyttää Snellin lain kussakin käyttöliittymä., Varten prism näkyy oikealla, ilmoitettu kulmat annetaan,
θ 0 ’= arcsin ( n 0 n-1 sin θ 0 ) θ 1 = α − θ 0 ’θ 1’ = arcsin ( n-1 n-2 sin θ 1 ) θ 2 = θ 1 ’ − α {\displaystyle {\begin{aligned}\theta ’_{0}&=\,{\text{arcsin}}{\Big (}{\frac {n_{0}}{n_{1}}}\,\sin \theta _{0}{\Big )}\\\theta _{1}&=\alpha -\theta ’_{0}\\\theta ’_{1}&=\,{\text{arcsin}}{\Big (}{\frac {n_{1}}{n_{2}}}\,\sin \theta _{1}{\Big )}\\\theta _{2}&=\theta ’_{1}-\alpha \end{aligned}}} ., δ = θ 0 + θ 2 = θ 0 + arcsin ( n sin ) − α {\displaystyle \delta =\theta _{0}+\theta _{2}=\theta _{0}+{\text{arcsin}}{\Big (}n\,\sin {\Big }{\Big )}-\alpha } δ ≈ θ 0 − α + ( n ) = θ 0 − α + n α − θ 0 = ( n − 1 ) α . {\displaystyle \delta \n \theta _{0}-\alpha +{\Big (}n\,{\Big }{\Big )}=\theta _{0}-\alpha +n\alpha -\theta _{0}=(n-1)\alpha \ .}
poikkeama kulma riippuu aallonpituudesta n kautta, joten ohut prisma poikkeama kulma vaihtelee aallonpituuden mukaan
δ ( λ ) ≈ α {\displaystyle \delta (\lambda )\n \alpha } .
