透磁率、与えられた材料が位置する磁化場と比較して材料内部の結果として生じる磁場の相対的な増加または減少、または磁化場を磁化フィールドの磁場強度Hで割った材料内に確立された磁束密度Bに等しい材料の特性。 したがって、透磁率μ（ギリシャ語mu）は、μ=B/Hと定義される。, 磁束密度Bは、単位断面積あたりの磁力線、または磁束の濃度として考えられる材料内の実際の磁場の尺度です。 磁界強度Hは、ワイヤのコイルに電流が流れることによって生成される磁化場の尺度である。
空、または自由な空間では、磁束密度は磁場変更する問題がないため、磁場密度と同じです。 センチメートル-グラム-秒(cgs)単位では、空間の透過性B/Hは無次元であり、値は1です。, メートル-キログラム秒（mks）とSI単位では、BとHは次元が異なり、自由空間の透磁率（記号φ0）はアンペアメートルあたり4π×10-7weberに等しいと定義され、電流のmks単位は実用的な単位であるアンペアと同じである。 2019年のアンペアの再定義により、φ0はアンペアメートルあたり4π×10-7weberに等しくなくなり、実験的に決定する必要があります。 （ただし、1.00000000055であり、以前の値に非常に近いです。 これらのシステムでは、透磁率B/Hは媒体の絶対透磁率λと呼ばれます。, このとき、相対透磁率μrは、無次元の比λ/λ0として定義されます。 したがって、自由空間または真空の相対透磁率は1である。
材料は、それらの浸透性に基づいて磁気的に分類することができる。 反磁性材料は、1よりわずかに小さい一定の相対透磁率を有する。 ビスマスなどの反磁性材料を磁場中に置くと、外部磁場が部分的に排出され、その中の磁束密度がわずかに低下する。 常磁性材料は、1よりわずかに大きい一定の相対透磁率を有する。, 白金などの常磁性材料を磁場中に置くと、外部磁場の方向にわずかに磁化されます。 鉄のような強磁性材料は、一定の相対透磁率を有さない。 磁化磁場が増加するにつれて、相対透磁率は増加し、最大に達し、次いで減少する。 浄化された鉄および多くの磁気合金に100,000または多くの最高の相対的な浸透性があります。
